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美国ASCO防爆电磁阀
SC8551A018MS
SCG353A047 SCG353A050
SCG531C001MS SCG531C002MS
SCG531C001MS SCG531C002MS
美国ASCO防爆电磁阀
导体中的交变电流在趋近导体表面处电流密度增大的效应。在直长导体的截面上,恒定的电流是均匀分布的。对于交变电流,导体中出现自感电动势抵抗电流的通过。这个电动势的大小正比于导体单位时间所切割的磁通量。以圆形截面的导体为例,愈靠近导体中心处,受到外面磁力线产生的自感电动势愈大;愈靠近表面处则不受其内部磁力线消长的影响,因而自感电动势较小。这就导致趋近导体表面处电流密度较大。由于自感电动势随着频率提高而增加,趋肤效应亦随着频率提高而更为显著。趋肤效应使导体中通过电流时的有效截面积减小,从而使其有效电阻变大。
再思考回路c,根据安培定律,因为没有任何电流穿过回路c,所以,磁场沿着回路c的分量的线积分,又称为磁场绕着回路c的环流量,等于零。在螺线管内,因为对称性,磁场绕着回路c的径向部分的环流量等于零。但是,螺线管内轴向部分(z-轴方向)的环流量不等于零:朝着正z-轴方向,磁场绕着直线段1的环流量,与朝着负z-轴方向,磁场绕着直线段2的环流量,两个环流量相等。随着螺线管趋向于无限长,我们可以假设磁场不相依于z-坐标,在直线段1任意位置的磁场都相等。同样的,在直线段2任意位置的磁场都相等。所以,在直线段1任意位置的磁场等于直线段2任意位置的磁场。
由于我们可以任意改变回路的尺寸,而得到答案仍旧不变,所以,可能的解释,就是在螺线管内的磁场是个常数,不随位置的不同而改变。同样的论点可以用在回路a,所以,在螺线管外的磁场是个常数,不随位置的不同而改变。假设螺线管的管长趋向于无限长,则可以忽略边缘效应。思考回路b,使用右手定则来寻找环绕着载流导线的磁场。假若我们将右手握住载流导线,大拇指指向电流方向,则其它手指会指向磁场的方向。对于一个管长很长的螺线管,磁场的径向部分都因为对称性而互相抵消。所以,只有z-分量不等于零。在螺线管内,磁场朝着正z-轴方向;在螺线管外,磁场朝着负z-轴方向。
美国ASCO防爆电磁阀
SC8551A018MS
美国ASCO电磁脉冲阀SCG353A047 SCG353A050
美国ASCO电磁阀SCG531C001MS SCG531C002MS
美国ASCO电磁阀SCG531C001MS SCG531C002MS
美国ASCO电磁阀SCG531C018MS
美国ASCO电磁阀G551A001MS G551A002MS
美国ASCO电磁阀
SCG531B001MS 24VDC SCG551A005MS 230/50
SCG551A005MS 24VDC SCG551A017MS 230/50
SCG551A018MS 230/50 SCG551A018MS 24VDC
SCG551A001MS 230/50 SCG551A001MS 24VDC
SCG551A002MS 24VDC SCG551A002MS 230/50
EFG551H401MO 24VDC EFG551H401MO 220/50
EFG551A001MS 220/50 EFG551A001MS 24VDC
SCG353A043 230/50 SCG353A043 24VDC
SCG353A044 230/50 SCG353A044 24VDC
SCG353A051 230/50 SCG353A051 24VDC
SCG531D001MS 230/50 EF8210G201 24VDC
HD3-2S-KCP-025AY-WYD2 HD3-2S-BCA-025AY-WYD2
HD3-3W-BGA-025AY-WYD2 HD3-3W-AEB-03A-WYA1
HD3-3W-BG1A-025A-WDD2 HD3-3W-BCA-025A-WAYD2
HD3-3W-BG1A-025A-WDA2 HD3-3W-BG1A-025A-WDA1
HD3-2W-BCA-025AY-WYA1 HD3-2S-BCA-025A-WYA2
HD3-3W-BGA-025B-WAR2 HD1-2S-BCA-025B-WYD2
HD3-3W-BGA-03B-WYR2 HD1-2WD-BCA-025B-WYD2
HD1-3W-BCA-025B-WYD2 HD3-3W-BMA-03B-WYR1
HD3-2S-BCA-03B-WYD2 HD3-2WD-BCA-03B-WYD2
产品名称 | 参考价 | 地区 | 公司名称 | 更新时间 | |
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